Při zpracování spekter je potřeba brát v úvahu celou řadu různých efektů.
Neovlivnitelným efektem je atmosférická vlhkost, která se projevuje více či méně výraznými tzv. telurickými čarami ve spektru. Pod pojmem telurické čáry míníme jak čáry atmosférické vody, tak i například kyslíku O2; proto také nemluvím prostě o čarách vody, jak by bylo možno očekávat.
Jako příklad zde uvádíme dvě spektra téže hvězdy: rho Aurigae,
exponované 2. března 2001 a 30. října 2001. Vlevo od výrazné absorpční
čáry H_alfa, která je uprostřed obrázku, jsou vidět různě výrazné telurické
čáry. Přitom řada těchto čar zasahuje i do samotné čáry vodíku H_alfa,
jak ukazuje detailní snímek na druhém obrázku:
Telurické čáry: Na levém snímku je srovnání dvou spekter téže hvězdy za různých atmosférických podmínek, na druhém snímku jsou zaneseny telurické čáry, jež se přímo promítají do vodíkové čáry H_alfa. |
S časem se mohou měnit vlastnosti spektrografu (změny vlastností samotného čipu jsou zanedbatelné!!). Jejich příčiny mohou být různé a nelze je předem matematicky modelovat, protože představují v podstatě "volné parametry" v modelu spektrografu. Jedná se zejména o teplotu, vlhkost, a tlak a rovněž i o změny těchto veličin (tj. jak hodnoty veličin tak i prudkost jejich změn). Specifickým vlivem může být pružnost závěsu, na kterém je upevněna Dewarova nádoba se CCD. V důsledku ubývání dusíku v Dewarově nádobě klesá postupně její hmotnost a vlivem pružnosti závěsu Dewarova nádoba zvolna "vystupuje" vzhůru. Tento efekt jsme pozorovali u echelletového spektrografu HEROS, kde Dewarova nádoba "červené" kamery z noc vystoupila asi o 5 mikrometrů, tj. 5 tisícin milimetru (5 miliontin metru). Na novém CCD umístěném v coudé spektrografu tento efekt nepozorujeme jednak kvůli tužšímu závěsu a jednak díky odlišné konstrukci. Dewarova nádoba "červené" kamery HEROSu měl objektiv v boku a světlo do ní dopadalo zhruba v horizontální rovině. Nádoba se tedy v průběhu noci pohybovala kolmo na směr paprsku a paprsek tedy dopadal postupně na nižší a nižší části CCD čipu. Naproti tomu v coudé spektrografu dopadá světlo dopadá do Dewarovy nádoby zdola, tj. nádoba se pohybuje ve směru dopadajícího paprsku ("utíká před ním nahoru") a žádný příčný pohyb na CCD čipu se neuplatňuje.
Posuv Dewarovy nádoby, jak se promítne do poloh kalibračních snímků, je
znázorněn na následujícím obrázku:
Při exponování spekter se v důsledku výše uvedených (a řady jiných, zde nediskutovaných) vlivů budou jednotlivá spektra lišit svou "intenzitou". Uveďme jako nejjednodušší případ dvě pozorování téže hvězdy, jednou při dokonale čisté jasné obloze, podruhé při silném "zákalu" (špatná průzračnost atmosféry, vysoká vlhkost...). Pak musíme to "druhé" spektrum exponovat podstatně delší dobu, abychom dosáhli stejně intenzivního záznamu. (To je problém zejména v případě rychle proměnných hvězd, kdy nelze expoziční dobu příliš prodlužovat, aby se rychlá proměnnost "nesmyla" či "nezprůměrovala" v dlouze exponovaném spektru - příkladem budiž třeba hvězda delta Scorpii). Pokud naopak držíme expoziční dobu stále stejnou nebo srovnatelnou, bude "to druhé" spektrum slabé a příliš se projeví tepelný šum detektoru, vyčítací šum atd. atd.
Vliv šumu přitom není nikterak zanedbatelný; na následujících dvou
obrázcích předkládáme k posouzení dvě spektra (aby je bylo možné srovnávat,
obě spektra jsme znormalizovali, takže hvězdné kontinuum má definitoricky
hodnotu 1) hvězdy 4Herculis, exponované v oblasti vodíkové čáry H-beta.
Červeně je vykresleno silně zašuměné spektrum, modře kvalitní spektrum s
vysokým poměrem signál/šum. Druhý obrázek ukazuje v detailu oblast
kontinua v rozsahu 4930 - 5000 A.
Srovnání dvou spekter s odlišným poměrem S/N |
---|